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第五百六十章 U2 洒家这辈子值了感谢犁在剑走之后打赏的盟主（第8页）

流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。

也就是.

流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。

相反。

倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）

接着很快。

徐云便将这几个参数代入了方程里。

“MA0.729AoA=2.92°Rec=6.5×106”

“那么自由来流参数就是288.15”

“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61”

“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632”

“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的L0应该是0.231。”

写到这里。

徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。

钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。

这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。

接着很快。

徐云便在文件上找到了MA=0.7的对应L0数值。

其赫然便是.

0.229！

毫无疑问。

于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。

徐云：

“.”

白活了.jpg。

随后在接下来的时间里。

徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：

“大于，中等间隙B和C区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率.”

“不用算了，17.63%，韩立同志你验算一下吧。”

“.大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，vk是速度的傅里叶系数，所以要进行多次放缩”

“不用吧，韩立同志，我们只要假定对于任意固定的K，所有大于1K的尺度的累计耗散当是2νΩK≤2νK，其中E→0，当ν→0时，ΩK就可以直接被算出来了喏，你看。”